Ибратжон Алиев – Все науки. №7, 2024. Международный научный журнал (страница 2)

Таким образом, на основе вычисленных значений выхода и порога ядерной реакции получается выражение промежуточного картежа (25).

В действительности, кроме рассеяния Резерфорда произойдёт только третий и седьмой канал в масштабе неупругих каналов. Однако, образовывающиеся ядра в данном случае, непосредственно фосфор-32, радиоактивен (26) и подвержен раёспаду

Природа распада фосфора-32 определяется непосредственно через картеж распада (27).

В настоящем картеже принимают участие ядра фосфора-32 с массой в 31,9739076444 а. е. м., кремния-31 с 30,9753631955 а. е. м., серы-32 с 31,97207117441414 а. е. м., кремния-32 с 31,974151533 а. е. м., фосфора-31 с 30,973761998677 а. е. м., кремния-30 с 29,9737701372323 а. е. м., кремния-29 с 28,9764946653666 а. е. м., алюминия-28 с 27,98191009888 а. е. м.

Исходя из картежа (27) для определения соответствующего канала реакции используются выражения для выхода каждого канала (28—34)

Исходя из единственно положительного значения выхода второго канала картежа распада формируется бета-минус линия распада фосфора-32 с образованием серы-32 (35).

Таким образом, наглядно видно образование при бомбардировке кремния-28 альфа-частицей образование в одном случае фосфора-32 и позитрона, во втором – серы-32, с дальнейшим распадом фосфора-32 в ту же самую серу-32 и электрона, который может аннигилировать с позитроном, образуя гамма-кванты. То есть пластина становиться источником гамма-излучения после бомбардировки. В целом этот процесс выражается следующим 2-степенным картежом (36).

Для перехода картежа в энергетическую форму необходимо вычисление кинетической энергии альфа-частиц. Монохромотичность пучка известна, наряду с кулоновским барьером, откуда легко вычисляется кинетическая энергия пучка (37).

Исходя из закона обратно пропорционального распределения энергии относительно масс формируется значение для энергии фосфора-32 (38), позитрона (39), серы-32 первого типа (40), серы-32 второго типа (41), электрона (42).

Таким образом, установленный картеж преобразуется в энергетическую форму (43).

По итогу формирования энергетического картежа, уместна генерация картежа по процентному соотношению распределения пучка альфа-частиц. Для этого необходимо формирование первоначальной процентной картины, создаваемая из отношения выходов каналов к сумме выходов каналов (44—45), организующие результирующий градиент (46).

В результате полученной модели создаётся ситуация, когда подобное процентное разложение было бы действительным в случае, когда пучок налетающих альфа-частиц был бы благоприятен для каждого выбранного случая. Однако, поскольку такого не происходит, уместно является определение процентного соотношения минимального канала непосредственно в случае минимального канала. Для этого вычисляется скорость налетающих альфа-частиц (47), исходя из энергии, с последующим вычислением импульса (48), длины волны де Бройля (49), затем ядерного эффективного сечения (50), для исследуемого случая, а после искомого процентного соотношения (51).

Таким образом констатация указанного факта может быть представлена в качестве (50—51) для обоих каналов реакции, что организует картеж с процентными соотношениями (52).

Для заключительного формирования представленного картежа необходимо переформирование в целочисленный вид. Для этого необходимо первоначально определить число налетающих частиц (55) из их тока (53), площади пластины – единичного элемента, куда приходиться облучение (54).

Таким образом картеж вида (52) переформируется в форму (56).

После того как были получены результирующие значения относительно картежа реакции необходимо переформирование его в значения ядер и частиц – их энергий, температурных показателей и масс. После того как были получены результирующие значения относительно картежа реакции необходимо переформирование его в значения ядер и частиц – их энергий, температурных показателей и масс. Для этого первоначально вычисляются показатели мощностей для фосфора-32 (57) и серы-32 первого типа (58), исходя из чего вычисляется энергия для первой стадии картежа (59), наряду с массовыми показателями фосфора-32 (60), серы-32 (61) первого типа и оставшегося кремния-28 (62), подставленный под бомбардировку.

Для дальнейшего вычисления температуры образованного сплава из результирующих элементов, необходимо определения малого множества значений удельной теплоёмкости элементов (63) и самого значения температуры (64).

Вторая стадия анализа масс осуществляется аналогичным образом относительно энергий с вычислением серы-32 второго типа (65), а затем вычисляя суммарную вторую стадию указанных энергий (66).

Масса образованной серы-32 второго типа для второй стадии картежа вычисляется аналогичным образом (67), как и температура (68).

На этой стадии анализ температурных показателей и параметров ядер заключаются, переходя к анализу частиц. Общая работа, которую они выполняют могут быть вычислены для позитрона (69) и электрона (70), с соответствующими токами, предварительно вычислив скорость позитрона (69) и после его ток (70), также для скорости электрона (71) и его тока (72).

В результате проведённой работы заключается анализ ядерной реакции с внутренними параметрами.

1. Выходящий кулоновский барьер

После осуществления ядерной реакции в первом канале позитрон и фосфор-32 имеют положительные заряды, что приводит к ситуации использования выходящего кулоновского барьера. Для вычисления его значения изначально определяется радиус фосфора-32 (75), за ним само значение (76) и картеж, его первая стадия преобразуется в форму (77).

Для создания второй стадии картежа создаётся необходимость вычисления энергии серы-32 для второй стадии из изменённых параметров фосфора-32 первой стадии (78) и электрона (79), организуя полный вид картежа после кулоновского барьера (80).

Анализ ядер образованного картежа позволяет определить работу фосфора-32 (81) и серы-32 (82) первой стадии после кулоновского барьера, вместе с суммарными мощностями (83), а соответственно и суммарной температурой для первой стадии картежа (84).

Величина температуры второй стадии картежа после кулоновского барьера вычисляется аналогичным вычислением работы серы-32 второго типа (85) и суммарной мощности второй стадии (86), со следующим затем вычислением величины температуры (87).

Для частиц осуществляется аналогичная работа с вычислением совершаемых работ для электрона (88) и позитрона (89) после кулоновского барьера, вместе со следующими скоростями и током электрона (90—91) и позитрона (92—93).

Таким образом заключается анализ ядерной реакции.

1. Влияние на фотоэффект

В последующем необходимо рассмотреть следствие осуществлённого взаимодействия на фотоэлектрический эффект, описываемый согласно (94) и где важно отметить, что ключевым изменением в данном случае будет изменение состава сплава с созданием новых ядер.

Указанный случай является действительным для момента с чистым кремнием-28 с работой выхода, частотой и волной де Бройля для идеально подходящего входящего излучения (95), а следовательно, с образованием результирующих электронов в диапазоне ультрафиолетового излучения (96) с образуемым в данном случае напряжением (97).

Исходя из представленных результатов, необходим переход в сторону определения воздействия на чистый кремний-28 со стороны силы тока, для чего определяется интенсивность излучения (98), радиус принимающего излучение ядра (99), а также ядерной эффективное сечение фотоэффекта на ядрах кремния-28 с указанными энергиями (100), что позволяет вычислить процентное соотношение (101).

Поскольку в данном случае состав материала мишени изменился, также должен проводиться анализ относительно каждого из ядер. Таким образом вычисляется радиус и сечение фотоэффекта для фосфора-32 (102—103), с его плотностью ядер (104) и процентным соотношением (105).

Также осуществляется анализ для атомов серы-32 (106), сечения фотоэффекта для серы-32 (107), плотности ядер этого типа атомов (108) и процентного соотношение (109), организуя множество приёмов процентов от всего направленного излучения (110).

В ходе создаваемой модели указывается на то, что средней частотой прихода актов облучений принимается значение в (111). Исходя из этого, можно определить функцию для количества атомов кремния в материале, при изначальном числе ядер в (112), организуется функция для кремния-28 (113), а для случая ядер фосфора-32 функция была выведена изначально (114).

Ядра фосфора-32 распадаются, не будет ли наблюдаться моментов, когда их не будет в материале вовсе? Для проверки этого фактора используется закон радиоактивного распада, в хоте чего можно доказать (115), что число пребывающих ядер больше убывающих, что создаёт возможность для утверждения, что фосфор-32 будет присутствовать всегда, а закон для него позволяет вычислить ежесекундное прибавление (116) и функцию (117).

Таким образом создаётся единая функция КПД для комплексной системы наличия нескольких ядер (118).

Выведенная функция может быть представлена в виде графика (Рис. 1).

Рис. 1. График функции КПД комплексной солнечной пластины после осуществления реакции

Следующим этапом исследования является моделирование функций силы тока и напряжения для комплексного образованного материала, но для этого необходимо изначально определить энергию возбуждения ядер фосфора (119) с величинами длины волны и частоты (120), откуда выводиться утверждение о том, что возбудить такой тип ядер могут только кванты рентгеновского излучения, которые присутствуют в космическом излучении, создавая среднюю скорость для электронов (121), а следовательно и напряжение (122).